В этом случае величины Mi!(2Mx/}), A)j/(2.V] ,6) будут npHMCj.iid таклс же, как для соответствующих им квадратных эл ел1е1(тов Si, Sj си сторонами [4)

Cj = ki у-ий; Сг = h \ аЬ, (64)

где 1 и к. - коэс[к[и11,иеити, которые выбирают во табл. 3.

Указанные графики можно также ис1юльзовать и тогда, когда ueiiip Н;1Труженного элемента s не соннадает с серединой o6pa3yioni,e;i, а отстоит от ближайшего края оболочки на расстоянии х - .

Действие элементарного изгибающего момента My (рис. 42).

Пуст]. ,s-квадратная пло!11адка нагружсния {а-Ь), расположенная по середине оболочки.

Па рис. 43-50 приведены графики (см. работы (4, 5] внут1еннн\ li iiHoawninx моментов AIi, М, отнесенных к келичине 2Af .a в а<;ни-

сичости от -~ ири различных значениях параметров аир (см. стр.

86). Значения моментов М, М соответствуют точке с коордпна-

координатамн I--

1и 1= ,9=0 (в точке

Ц~0 эти ве.П1чины имеют противоположный знак) и являются нгн;-большимн по модулю.

На каждом из рис. 43-.50 горикнтальнан нря.мя А изображает величину MJ{2Myia) или Л-(.,/(2/И(,/а), вычисленную мо соогнетствующей асимптотической формуле (19) в точке при pai-

личмых значениях - . Линии Л можно рассматривать, как графики величин Mi/(2Myia), MJ(2My/a), вычисленных в средней j04Ke криволинейной стороны элемента s, когда в его центре приложен cccpt-дото !енный момент My (лиггии А на рнс. 34-41 и 43-50 совпадают).

В данном случае графики величины М.J(2M \i) располагаются существенно ниже соответствующих графиков величины MJ(2M.Ja), т. .-, прн дзйствин внешнего локального момента My максимальг-ое зиач1г-mic ннутреннего моме[та Л11 существенис больше максимального зн:--чения MOMeHia .Ma.

при уме[(ьше11ин площадки [[агружеиия (когда i] 0) значс-ние fi{2Myid) стремится к пределу (одному и тому же для различных значений Щ, составляющему как и в нредыдуинм случае, п1им!рмо 0,(i3 от ординаты прямой А (т. е. от величины, к которой нринодич cooiBci-ствуюи1ая асимптотическая формула). Предел же величины Л1 ,/(2Л7,у/а) при т1 О (независящий от Р) мало отличается от соответствующгп результата iro асимптотической формуле (от ординаты Разница между самой величиной M-ii{2My!a} и ординат!

ямой .1

достаточно мала прн -0,02; 50:p;200 или же iipii 50 Р 500, причем это справедливо, по-нндимому. npi - j во всяком случае, когда -р <

.тюбых 1

Графики на рис. 43-50 могут быть использованы и н случае прямоугольного элемента s. В этом случае величины ,Mi/{2My/a), Л1./(2,Муа) будут примерно такие же, как д.1я соответствующих им квадратных элементов s-i со сторонами [4 ]

Ci h \d\ С; 2 Y. (65)

Коэффициенты ki а берут по табл. 4 (1 соответствует Mi, а соответствует м2).

Указанные графики можно также нс110Л1>:-10вать и тогда, когда цен-1р нагруженного элемента s не совпадает с середине!! образующей,

а отстоит от ближайшего края оболочки на рассюянии

Влияние внутреннего давления на напряжения в оболочке при действии элементарных нагрузок. При действии на гитлиндрическую оболочку локальной радиальной нагрузки q~ н локальных изгибающих моментов Мх, My наличие внутреннего давления q может существенно понизить изгибпые напряжения в районе нагру;кеи лой площадки S (нелинейный эффект).

На рис, 51-53 приведе!!Ы графики внутренних изгибающих моментов Ml, М., отнесенных либо к Q. либо к 2Мх/Ь, или же к 2М,/а (в соответстнии с действующей нагрузкой), при площадке нагружения s со сторонами а h.

Относительные значения Л/, уменьншются с ростом внутреннего дав,1ения q, стремясь к некоторым пределам.

Этот эффект наиболее существен при действии радналыюй локальной нагрузки qy, несколько меньше он при действии локального момента alx и значительно меньше при действии локального момента м,/.

Уменьшение Mi, М с ростом тем слабее, чем меньше нагруженная площадка (т, е, чем меньше т)). Можно показать, что прн действии сосредоточенной нагрузки (в пределе при ц ч~ 0), давление д не изменяет асимптотических формул для Mi, М. в бесконечно л!а.Юн окрестности точки приложения нагрузки.